Die vollstandige Berechnung und Darstellung von Schallvorgangen macht schon in den Fallen, wo es sich im einfaohe Strahleranordnungen handelt, nicht unerhebliche Schwierigkeiten. Damit hangt es wohl zu- sammen, dass eine systematische Behandlung daruber nicht vorliegt. Im folgenden wird der Versuch gemacht, die grundlegenden Formeln und Begriffe zu entwickeln und an einer Reihe von einfachen Beispielen praktisch anzuwenden. Dabei erscheint es wegen der ausserordentlichen Vereinfaohung naturgemass, die Berechnung zunachst auf das Gebiet in grosser Entfernung vom Strahler zu beschranken. Bei dieser Ein- schrankung ergibt sich der UEbergang vom ungerichteten zum gerichteten Strahler sehr einfach, indem die Formeln des ungerichteten Schall- senders durch einen zusatzlichen Faktor, der als Richtfaktor bzw. Strah- lungsfaktor gekennzeichnet ist, erganzt werden. Auch maoht dann die Berechnung des Sohallfeldes von solchen Membranen, die im Gegensatz zur Kolbenmembran keine konstante Sohwingungsamplitude hab:: m oder Knotenlinien besitzen, keine besonderen Schwierigkeiten. Der zweite Teil behandelt die Darstellung des in unmittelbarer Nahe des Strahlers vorhandenen Schallfeldes. Der zunachst untersuchte Fall von zwei punktfoermigen Strahlern zeigt bereits, dass jetzt ganz wesent- lich kompliziertere Verhaltnisse vorliegen. Man ist daher auch ge- zwungen, das Schallfeld an jeder Stelle zu beschreiben. Das geschieht am einfachsten, indem man die Kurven zeichnet, fur welche die Druck- amplitude einen konstanten Wert besitzt. Oft ist es jedoch auch zweck- voll, Kurven konstanter Phase zu berechnen. Im Falle der kreisfoermigen Kolbenmembran, der praktisch von besonderer Bedeutung ist, ist es wesentlich, dass wenigstens die Werte auf der Mittelachse, auch in in- mittelbarer Nahe, sehr einfach angegeben werden koennen.

Die vollstandige Berechnung und Darstellung von Schallvorgangen macht schon in den Fallen, wo es sich um einfache Strahleranordnungen 'handelt, nicht unerhebliche Schwierigkeiten. Damit hangt es wohl zu sammen, dass eine systematische Behandlung daruber nicht vorliegt. Im folgenden wird der Versuch gemacht, die grundlegenden Formeln und Begriffe zu entwickeln und an einer Reihe von einfachen Bei spielen praktisch anzuwenden. Dabei erscheint es wegen der ausser ordentlichen Vereinfachung naturgemass, die Berechnung zunachst auf das Gebiet in grosser Entfernung vom Strahler zu beschranken. Bei dieser Einschrankung ergibt sich der Ubergang vom ungerichteten zum gerichteten Strahler sehr einfach, indem die Formeln des ungerichteten Schallsenders durch einen zusatzlichen Faktor, der als Richtfaktor bzw. Strahlungsfaktor gekennzeichnet ist, erganzt werden. Auch macht dann die Berechnung des Schallfeldes von Membranen, die im Gegensatz zur Kolbenmembran keine konstante Schwingungsamplitude haben oder Knotenlinien besitzen, keine besonderen Schwierigkeiten. Der zweite Teil behandelt die Darstellung des in unmittelbarer Nahe des Strahlers vorhandenen Schallfeldes. Der zunachst untersuchte Fall von zwei punktformigen Strahlern zeigt bereits, dass jetzt ganz wesent lich kompliziertere Verhaltnisse vorliegen. Man ist daher auch ge zwungen, das Schallfeld an jeder Stelle zu beschreiben. Das geschieht am einfachsten, indem man die Kurven zeichnet, fur welche die Druck amplitude einen konstanten Wert besitzt. Im Falle der kreisformigen Kolbenmembran, der praktisch von besonderer Bedeutung ist, ist es wesentlich, dass wenigstens die Werte auf der Mittelachse, auch in un mittelbarer Nahe, sehr einfach angegeben werden konnen."